我想有ㄧ个摸型刚好可以解释这样的研究结论
在热力学有讨论到双相流沸腾热传的现象
http://www.engr.iupui.edu/~mrnalim/me314lab/lab09.htm
网页图一的纵轴是单位面积单位时间的热传量
横轴是热源表面与冷却流体ㄧ定距离的温度差
冷却流体随着热源加热开始产生的汽泡越来越多
参照图二，其不同的阶段以1-5来表示
回到图一，你会发现当汽泡开始出现时
其热传效率随着汽泡越来越多变得越来越好
也就是热源的散热效果变好
但在汽泡多到变成“部分薄膜沸腾”的状态也就是4的时后侯
热传效率突发变得很差，然后因为散热突然变差
所以在热源发热功率不变下，其热源表面温度会突然急速升高
也就是当状态进入到图一的a点时
因为散热突然变差所以会短时间内会跳到b状态
白话去讲，就是进到a点你就等著热源表面因瞬间高温然后溶融或劣化吧！
然后从5以后因温度差增加导致热传效率上升的速度会慢很多
（因为5之后热源表面跟流却流之间有一层完整的汽泡模
阻隔冷却流体对流带走热，只能靠热传效率差的热辐射带走热）
回到大规模的风机，按照上面的模型
先不谈风机消耗风动能大部分转变成废热
大面积的风机群聚效应将原本稳定的风流或对流转为紊流
地表的湿气也因此锁住较不容易上去
产生类似上面双相流模型中的“部分薄膜沸腾”状态
使得地表散热较不容易，然后其地表的平均温度就上升了。
我尽量写的很白话了，不过可以从头完整看下来我也很佩服你。